موقع المهندس موقع المهندس بيت كل مهندس المنحنيات المميزة لخلايا الوقود Characteristics of Fuel Cells
الاعتبارات الأساسية لرسم منحنيات خلايا الوقود:
المنحنيات الطريقة الأكثر شيوعاً لقياس محددات خلايا الوقود هو رسم منحني الأستقطاب polarization curve لها , وهو عبارة عن منحني بين فرق الجهد و كثافة التيار .حيث يتم الاعتماد غالبا على منحني( تيار- توتر) لمقارنة كفاءة خلايا الوقود مع غيرها من الأنظمة . يظهر منحني الأستقطاب لخلايا الوقود العلاقة بين التوتر والتيار بالاعتماد على ظروف التشغيل مثل درجة الحرارة, الرطوبة, الحمل المطبق , ونسبة تدفق الوقود والمؤكسد. الشكل التالي يمثل منحني الاستقطاب لخلية وقود ذات غشاء التبادل البروتوني .
من الشكل السابق نجد ان منحني الاستقطاب يمكن ان يقسم الى ثلاثة مناطق:
اولاً: منطقةبدءالتفاعلاتActivation overpotential region: المفاقيد في هذه المرحلة ناتجة عن الطاقة التي يحتاجها المحفز لبدء التفاعلات ,ففي البداية يكون التفاعل بطيء جداً بتوليد التيار الكهربائي, تفاعلات الأكسجين الكيميائية هي المسبب الرئيسي لضياعات بدء التفاعلات .
ثانياً: المنطقة الأومية Ohmic overpotential region: مع زيادة التيار المتولد تبدأ ضياعات بدء التفاعلات بالأنخفاض وتزداد الضياعات الأومية ,المفاقيد الأومية ناجمة عن مرور التيار عبر المقاومة الداخلية للوسيط والقطبين والتوصيلات المختلفة في الخلية .
ثالثاً: منطقة انتقال الغازات أو منطقة التركيز Concentration overpotential region: الضياعات في هذه المنطقة ناجمة عن إعاقة وصول غازات الهيدروجين والأكسجين إلى الأقطاب.
أفضل آداء لخلايا الوقود هو عند عملها في الحالة المثالية حيث يحسب التوتر الذي تولده الخلية الوقودية بواسطة معادلات ترموديناميكية Thermodynamics. التوتر الكهربائي الصافي الذي تعطيه خلية الوقود يحسب رياضياً من العلاقة التالية :
حيث أن :
Vrev : reversible voltage هو التوتر الأعظمي للخلية Vrev = Er .
Virrev : Irreversible هو التوتر الناتج عن الضياعات التي سبق ذكرها .
التوتر العملي لخلية الوقود اقل من التوتر المثالي بسبب مفاقيد بدء التفاعلات ومفاقيد انتقال الغازات .
و بالتالي هناك اعتباران هامان يجب أن يؤخذان بعين الاعتبار عند رسم المنحنيات المميزة لخلايا الوقود الفعلية و هما :
<LI dir=rtl style=”FONT-SIZE: medium; LINE-HEIGHT: 1.5; FONT-FAMILY: Times New Roman, Times, serif”>
توتر الدارة المفتوحة Vo هو أصغر دائماً من Vrev.
توتر الحمل VL يتناقص و ذلك عند زيادة تيار الحمل IL .
التمثيل الرياضي لمعادلة منحني خلية الوقود :
يمكن تمثيل المنحنيات المميزة (توتر- تيار) (V-I) لخلايا الوقود رياضياً وفق المعادلة التالية :
<LI dir=rtl style=”FONT-SIZE: medium; LINE-HEIGHT: 1.5; FONT-FAMILY: Times New Roman, Times, serif”>
VL: توتر الحمل اللازم تأمينه .
<LI dir=rtl style=”FONT-SIZE: medium; LINE-HEIGHT: 1.5; FONT-FAMILY: Times New Roman, Times, serif”>
IL.Rint: التوتر الضائع بسبب وجود المقاومة الداخلية Rint.
Vact: توتر التفاعل activation voltage وهو التوتر المتعلق بالتيار ILالمطلوب تأمينه لإعادة تشكيل توتر الحمل الفعلي .
أي أنه لتحديد علاقة توتر الحمل VL بشدة التيار الكهربائي IL فلا بد من تعيين قيم المقاومة الداخلية Rint و علاقة توتر التفاعل Vact بشدة التيار IL.
إن توتر التفاعل Vact يرتبط مع شدة التيار IL وفق علاقة لوغاريتمية تعطى بالعلاقة :
حيث V2, Io هي ثوابت تُحدَد من المنحنيات المميزة .
بالعودة إلى معادلة تمثيل المنحني المميز لخلايا الوقود فإن ميل المنحني لا يمثل بشكل فعلي قيمة المقاومة, بل فعلياً هو :
و يعمد صانعو خلايا الوقود على أن تعمل الخلايا وفق منحنياتها المميزة في المجال التي تكون علاقة التوتر بالتيار هي علاقة خطية .
يمكن تمثيل المستقيم في المجال الأومي للمميزة في الشكل السابق بالمعادلة التقريبية التالية :
حيث :
J : كثافة التيار لكل 2 mمن مساحة الإلكترود [A/m2]
I : التيار [A].
A : مساحة الإلكترود الفعالة [m2].
تمثيلالدارةالمكافئة(*****alent cycle)لخليةالوقود:
بما أن V2/IL<<Rint بالتالي يمكن تمثيل دارة خلية الوقود بالشكل التالي و التي تدعى بالدارة المكافئة :
من الدارة المكافئة و حسب قانون كيرشوف الثاني يمكن الحصول على المعادلة السابقة :
التمثيل العملي لخلايا الوقود:
ولكن في الواقع العملي فإن المنحنيات المميزة لخلايا الوقود تسلك سلوكاً لا خطياً و ذلك عند تضمين ضياعات التفاعل أثناء الحسابات فبتعويض العلاقاتة السابقة بمعادلة المنحني المميز نحصل على العلاقة :
